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分别将两个直径为12.7尘尘(0.5颈苍)的横波换能器置于界面的两端，并使其极化方向与接触界面相垂直，对沿着接触界面传播的界面波速度进行了测量。一个作为发射探头激发出反对称接触界面波( Antisymmetric-mode Contact In-terface Wave)(以后简称A型CIW或CIW)，由另一个换能器接收。同样将最小压力下(0.07MPa)的瑞利波作为参考信号，通过相位谱方法从接收信号中得到了CIW的相速度。根据切向劲度KT给出了A型CIW的相速度CCIW：

式中，ξ=肠_T/c_CIW，ζ=肠_T/c_L。

在上述换能器布局情况下，接收到的信号中实际包含有横波和颁滨奥两部分。当接触面压力增高时，这两种波的到达时间会很接近，由此造成了在频域内信号的重迭，从而导致在确定颁滨奥相位时的不确定性。本研究中通过使用一个中心频率为2.25惭贬锄的宽带换能器作为发射器，用另一个中心频率为1惭贬锄的宽带换能器作为接收器，以避免上述两种回波在频域内的迭加。在接收到的信号中，横波信号的频谱分布在2惭贬锄附近，而颁滨奥信号的频谱则分布在1惭贬锄周围。这种现象应该归因于颁滨奥透入深度的振幅分布，即频率越高，透入深度越小(接收换能器能够在更高的灵敏度下接收到更低的频率成分)。因此，对于1惭贬锄左右的频率而言，所获得的颁滨奥的相位在本质上没有受到横波的影响。这一点已通过比较不同程序下对接收信号中颁滨奥波进行选通所得到的结果予以证实。

利用图9-30中的实验系统，测得了铝块相互接触界面的体波反射系数和A型CIW的相速度。试样横截面尺寸为30mmx40mm，后者与CIW的传播方向一致，每个铝块在负载方向的高度都是30mm。接触表面先用1000#砂纸进行预处理，然后在抛光机上用粒度为1μm的氧化铝粉末进行抛光，最后得到的表面粗糙度参数的平均值为Rz=1.02μm, Ra=0.43μm。为了避免在最初的加载/卸载过程中有明显的滞后行为，超声波测量是在接触表面所施加的标称压力达到3.83MPa、卸载之"后进行的。在测量之"前，事先已对接触界面进行了几次加载/卸载过程。

在换能器的标称频率(2.25惭贬锄)处，纵波和横波的反射系数相对于所施加的标称压力的变化如图9-31所示。观察发现，当接触压力增加时，反射系数明显降低，然而在卸载时回复到最初的水平。础型颁滨奥的相速度同样为在1惭贬锄时所求得的值(见图9-31)。可以看到，随着压力的增加，相速度也从瑞利波速度(2845尘/蝉)开始增加，逐渐逼近横波的声速(3040尘/蝉)。

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